Un reflector triédrico, tamén coñecido como reflector de esquina ou reflector triangular, é un dispositivo de destino pasivamente usado habitualmente en antenas e sistemas de radar.Consta de tres reflectores planos que forman unha estrutura triangular pechada.Cando unha onda electromagnética golpea un reflector triédrico, reflectirase de volta ao longo da dirección incidente, formando unha onda reflectida que é igual en dirección pero oposta en fase á onda incidente.

A seguinte é unha introdución detallada aos reflectores de canto triédrico:

Estrutura e principio:

Un reflector de esquina triédrico consta de tres reflectores planos centrados nun punto de intersección común, formando un triángulo equilátero.Cada reflector plano é un espello plano que pode reflectir ondas incidentes segundo a lei da reflexión.Cando unha onda incidente golpea o reflector de esquina triédrico, será reflectida por cada reflector plano e, finalmente, formará unha onda reflectida.Debido á xeometría do reflector triédrico, a onda reflectida reflíctese nunha dirección igual pero oposta á onda incidente.

Características e aplicacións:

1. Características de reflexión: os reflectores de esquina triédrico teñen altas características de reflexión a unha determinada frecuencia.Pode reflectir a onda incidente de volta con alta reflectividade, formando un sinal de reflexión obvio.Debido á simetría da súa estrutura, a dirección da onda reflectida desde o reflector triédrico é igual á dirección da onda incidente pero oposta en fase.

2. Sinal reflectido forte: dado que a fase da onda reflectida é oposta, cando o reflector triédrico é oposto á dirección da onda incidente, o sinal reflectido será moi forte.Isto fai que o reflector de esquina triédrico sexa unha aplicación importante nos sistemas de radar para mellorar o sinal de eco do obxectivo.

3. Directividad: as características de reflexión do reflector de canto triédrico son direccionais, é dicir, só se xerará un sinal de reflexión forte nun ángulo de incidencia específico.Isto fai que sexa moi útil en antenas direccionais e sistemas de radar para localizar e medir posicións obxectivo.

4. Sinxelo e económico: a estrutura do reflector de esquina triédrico é relativamente sinxela e fácil de fabricar e instalar.Adoita estar feito de materiais metálicos, como aluminio ou cobre, que ten un menor custo.

5. Campos de aplicación: os reflectores de esquina triédrico son amplamente utilizados en sistemas de radar, comunicacións sen fíos, navegación aeronáutica, medición e posicionamento e outros campos.Pódese usar como antena de identificación de obxectivos, alcance, busca de dirección e calibración, etc.

A continuación presentaremos este produto en detalle:

Para aumentar a directividade dunha antena, unha solución bastante intuitiva é utilizar un reflector.Por exemplo, se comezamos cunha antena de fío (digamos unha antena dipolo de media onda), poderiamos colocar unha lámina condutora detrás dela para dirixir a radiación cara adiante.Para aumentar aínda máis a directividade, pódese utilizar un reflector de esquina, como se mostra na Figura 1. O ángulo entre as placas será de 90 graos.

Figura 1. Xeometría do reflector de cantos.

O patrón de radiación desta antena pódese entender usando a teoría da imaxe e despois calculando o resultado mediante a teoría de matrices.Para facilitar a análise, asumiremos que as placas reflectoras teñen unha extensión infinita.A figura 2 a continuación mostra a distribución da fonte equivalente, válida para a rexión situada diante das placas.

Figura 2. Fontes equivalentes no espazo libre.

Os círculos punteados indican antenas que están en fase coa antena real;as antenas x'd out están 180 graos desfasadas respecto da antena real.

Supón que a antena orixinal ten un patrón omnidireccional dado por （）.A continuación, o patrón de radiación (R) do "conxunto equivalente de radiadores" da figura 2 pódese escribir como:

O anterior segue directamente da Figura 2 e da teoría da matriz (k é o número de onda. O patrón resultante terá a mesma polarización que a antena polarizada verticalmente orixinal. A directividade aumentarase en 9-12 dB. A ecuación anterior dá os campos radiados). na rexión diante das placas Dado que supuxemos que as placas eran infinitas, os campos detrás das placas son cero.

A directividade será a máis alta cando d sexa unha lonxitude de onda media.Asumindo que o elemento radiante da Figura 1 é un dipolo curto cun patrón dado por ( ), os campos para este caso móstranse na Figura 3.

Figura 3. Patróns polares e acimutais do patrón de radiación normalizado.

O patrón de radiación, a impedancia e a ganancia da antena estarán influenciados pola distanciadda Figura 1. A impedancia de entrada increméntase polo reflector cando a separación é a media lonxitude de onda;pódese reducir achegando a antena ao reflector.A lonxitudeLdos reflectores da figura 1 son normalmente 2*d.Non obstante, se traza un raio que viaxa ao longo do eixe y desde a antena, isto reflectirase se a lonxitude é polo menos ( ).A altura das placas debe ser máis alta que o elemento radiante;non obstante, dado que as antenas lineais non irradian ben ao longo do eixe z, este parámetro non é de importancia crítica.